最新数学广角-搭配(一)课件PPT

数学广角-搭配(一) 一 、创设情境，引发探究 密码个位上的数字比十 位上的数字大。 可能是12。 还可能是21。 一个密码箱的密码是由1、2两个数字组成的两位数， 猜一猜：密码箱的密码可能是多少？ 12 二、动手操作、探究新知 用1、2和3组成两位数，每个两位数的十位数和个位 数不能一样，能组成几个两位数？ 你都知道了什么？“十位数和个位数不能一样 ”是什么意思？ 你有什么办法解决这个问题？ 动手试一试，可以摆一摆，也 可以写一写、画一画。 三、应用拓展，深化方法 三、应用拓展，深化方法 下面3本书，送给小丽、 小清和小红各1本，一共 有多少种送法？ 小丽 小清 小红 ① ② ③ ④ ⑤ ⑥ 三、应用拓展，深化方法 有几种穿法？ 每次上衣穿1件， 裤子穿1条。 四、总结延伸，畅谈感受 今天这节课我们在动手操作中学了什么？你有什 么收获？以后在解决这类问题时应注意什么？ 1 张量的基本概念 • 1.1 角标符号 • 1.2 求和约定 • 1.3 张量的基本概念 • 1.4 张量的某些基本性质 1.1 角标符号 • 带有下角标的符号称为角标符号，可用来表 示成组的符号或数组。 • 例： – 直角坐标系的三根轴 • x、y、z→x1、x2、x3 → xi(i=1，2，3)； – 空间直线的方向余弦 • l、m、n → lx、ly、lz → li(i=x，y，z)； – 表示一点应力状态的九个应力分量 • σxx、σxy… → σij(i，j=x，y，z)； – 等等。 • 如果一个角标符号带有个m角标，每个角标 取n个值，则该角标符号代表nm个元素。 • 例 – σij(i，j=x，y，z)有32=9个元素(即九个应力分量)。 1.2 求和约定 • 求和约定：如果在算式的某一项中有某个角 标重复出现，就表示要对该角标自1～n的所 有元素求和。 • 例 – 空间中的平面方程为： – 采用角标符号 • A、B、C→a1、a2、a3 → ai(i=1，2，3) • x，y，z → xi(i=1，2，3) – 上式可写成： – 采用求和约定则可简记为： Ax By Cz p   3 1 1 2 2 3 3 1 i i i a x a x a x a x p       1,2,3i ia x p i  • 求和约定-合并例 – 例1 – 例2 • 重复出现的角标称为哑标，不重复出现的角标称为 自由标。 • 自由标不包含求和的意思，但它可表示该表达式的 个数。  2 2 2 2x y z xy yz zxl m n lm mn nl             , , ,ij i jl l i j x y z   x x yx zx y xy y zy z xz yz z T l m n T l m n T l m n                      , , ,j ij iT l i j x y z  • 求和约定-展开例 – 例1 – 例2 – 例3 1,2,3i i up ix   31 2 1 2 3 uu up x x x       , 1,2,3ij ijy a x i j  11 11 12 12 13 13 21 21 22 22 23 23 31 31 32 32 33 33 y a x a x a x a x a x a x a x a x a x           , 1,2,3i j ijy a x i j  1 1 11 2 12 3 13 2 1 21 2 22 3 23 3 1 31 2 32 3 33 y a x a x a x y a x a x a x y a x a x a x             – 例4 – 例5  0 , 1,2,3ij i i jx    3111 21 1 2 3 3212 22 1 2 3 13 23 33 1 2 3 0 0 0 x x x x x x x x x                                  , , 1,2,3ij ik kjy a x i j k  11 11 11 12 21 13 31 12 11 12 12 22 13 32 13 11 13 12 23 13 33 21 21 11 22 21 23 31 22 21 12 22 22 23 32 23 21 13 22 23 23 33 31 31 11 32 21 33 31 32 31 12 32 22 33 32 33 31 y a x a x a x y a x a x a x y a x a x a x y a x a x a x y a x a x a x y a x a x a x y a x a x a x y a x a x a x y a x                          13 32 23 33 33a x a x               – 例6  , , , 1,2,3ij ik lj kly a b x i j k l  11 11 11 11 12 11 21 13 11 31 11 21 12 12 21 22 13 21 32 11 31 13 12 31 23 13 31 33 12 11 12 11 12 12 21 13 12 31 11 22 12 12 22 22 13 22 32 11 32 13 12 32 23 13 32 33 13 33 y a b x a b x a b x a b x a b x a b x a b x a b x a b x y a b x a b x a b x a b x a b x a b x a b x a b x a b x y y                                    1.3 张量的基本概念 • 只需一个实数就可以表示出来简单的物理量称为 标量。例如距离、时间、温度等。 • 需用空间坐标系中的三个分量来表示的物理量称 为矢量。 例如位移、速度、力等。 • 对于复杂的物理量，例如应力状态、应变状态等， 需要用空间坐标系中的三个矢量(也即九个分量)才 能完整地表示出来，这就是张量。 • 张量是矢量的推广，与矢量相类似，可以定义为： 由若干个当坐标系改变时满足转换关系的分量所 组成的集合称为张量。 • 物理量P – 在空间坐标系xi (i=1，2，3)中存在九个分量Pij (i， j=1，2，3)； – 在新空间坐标系 xk(k=1’，2’，3’)中存在九个新 分量Pkr(k，r=1’，2’，3’)。 • 坐标系间关系 • 九个方向余弦可记为lki或lrj(i，j=1，2，3；k， r=1’，2’，3’)。 • 由于cos(xk,xi)=cos(xi,xk)，所以lki=lik， lrj=ljr。 l3’3l3’2l3’1x3’ l2’3l2’2l2’1x2’ l1’3l1’2l1’1x1’ x3x2x1 • 张量概念及其判别式 – 若物理量P在坐标系xi中的九个分量Pij与在坐标 系xk中的九个分量Pkr之间存在下列线性变换关系： – 则这个物理量则为张量。 – 用矩阵表示： • 张量所带的下角标的数目称为张量的阶数。 – Pij是二阶张量，矢量是一阶张量，而标量则是零 阶张量。  , 1,2,3 , 1',2',3'kr ij ki rjP P l l i j k r   11 12 13 21 22 23 31 32 33 ij P P P P P P P P P P          • 二阶张量的判别式的矩阵形式 1'1' 1'2' 1'3' 2'1' 2'2' 2'3' 3'1' 3'2' 3'3' 1'1 2'1 3'1 11 12 13 1'1 1'2 1'3 1'2 2'2 3'2 21 22 23 2'1 2'2 2'3 1'3 2'3 3'3 31 32 33 3'1 3'2 3'3 kr P P P P P P P P P P l l l P P P l l l l l l P P P l l l l l l P P P l l l                                        , 1,2,3 , 1',2',3'kr ij ki rjP P l l i j k r   1.4 张量的某些基本性质 • 存在张量不变量 – 张量的分量一定可以组成某些函数f=f(Pij)，其 值与坐标轴的选取无关，即不随坐标而变，这 样的函数就叫做张量的不变量。 – 对于二阶张量，存在三个独立的不变量。 • 张量可以叠加和分解 – 几个同阶张量各对应分量之和或差定义为另一 同阶张量。 – 两个相同的张量之差定义为零张量。 • 张量可分对称张量、非对称张量、反对称张 量 – 若Pij=Pji，则为对称张量； – 若Pij≠Pji，则为非对称张量； – 若Pij=-Pji，则为反对称张量。 • 二阶对称张量存在三个主轴和三个主值 – 如取主轴为坐标轴，则两个下角标不同的分量都 将为零，只留下两个下角标相同的三个分量，称 为主值。 1.5 应力张量 • 外力确定后，受力物体内任意点的应力状态即已 确定。但表示该点应力状态的各个分量在不同坐 标系中将有不同的数值，因此在不同坐标系中该 点的应力分量之间应该存在一定的关系。 • 设受力物体内一点的应力状态为： – 在xi(i=x，y，z)坐标系中为σij(i，j=x，y，z)； – 在xk (k=x’，y’，z’)坐标系中为σkr(k，r=x’，y’， z’)； • σij与σkr之间的关系符合数学上张量的定义，即存 在线性变换关系：  , , , , ', ', 'kr ij ki rjl l i j x y z k r x y z    • 因此，表示点应力状态的九个应力分量构成一个二 阶张量，称为应力张量。可用张量符号σij表示； • 由于切应力互等，所以应力张量是二阶对称张量； • 每一分量称为应力张量分量。 • 根据张量的基本性质，应力张量可以叠加和分解、 存在三个主轴(主方向)和三个主值(主应力)以及三 个独立的应力张量不变量。 x xy xz ij yx y yz zx zy z                    x xy xz ij y yz z                 